![\"Imagem](\"https:\/\/acessopercon.com.br\/2022\/wp-content\/uploads\/2018\/06\/Imagem-do-calibrador-infravermelho-M300.png\")
<\/a><\/p>\nCalibra\u00e7\u00e3o Infravermelho, base te\u00f3rica para medi\u00e7\u00e3o de radia\u00e7\u00e3o<\/strong><\/h2>\n– Radia\u00e7\u00e3o do Corpo Negro<\/p>\n
A energia t\u00e9rmica irradiada por um objeto \u00e9 expressa em rela\u00e7\u00e3o \u00e0 energia irradiada por um corpo negro ideal na mesma temperatura. Um corpo negro absorve toda a radia\u00e7\u00e3o que recebe e emite mais radia\u00e7\u00e3o t\u00e9rmica de todos os comprimentos de onda que qualquer outro corpo com mesma \u00e1rea e temperatura.<\/p>\n
Embora o corpo negro ideal seja te\u00f3rico e inexistente, fontes de radia\u00e7\u00e3o especialmente constru\u00eddas em laborat\u00f3rios atingem 98% ou mais de efici\u00eancia, quando comparadas com o corpo negro ideal. Algumas fontes chegaram a atingir 99,98% de efici\u00eancia. A abordagem mais comum para a simula\u00e7\u00e3o de um corpo negro \u00e9 a utiliza\u00e7\u00e3o de uma cavidade esf\u00e9rica com um pequeno furo na superf\u00edcie, ou um tubo fechado com comprimento maior que seu di\u00e2metro. As paredes opacas da esfera ou do tubo s\u00e3o mantidas a uma temperatura uniforme.<\/p>\n
![\"Figura](\"https:\/\/acessopercon.com.br\/percon\/wp-content\/uploads\/2018\/06\/Figura-de-corpo-negro-150x300.gif\")
<\/a><\/p>\nFigura 1<\/em><\/p>\nConforme mostrado na figura 1 \u00e0 direita, todos esses formatos causam a reflex\u00e3o m\u00faltipla da radia\u00e7\u00e3o que entra por sua abertura. Assim, ainda que as paredes da esfera ou do tubo sejam ligeiramente reflexivas, eventualmente toda a energia ser\u00e1 absorvida ap\u00f3s muitas reflex\u00f5es. Ou seja, \u00e0 temperatura ambiente a abertura na esfera ou tubo aparenta ser totalmente negra para a parte vis\u00edvel do espectro, e tamb\u00e9m \u00e9 uma boa aproxima\u00e7\u00e3o para o restante do espectro. Para qualquer temperatura a abertura irradia energia em uma taxa praticamente igual \u00e0 de um corpo negro de mesmo tamanho e temperatura. A figura 3b ilustra um forno comercial de refer\u00eancia secund\u00e1ria, baseado em uma pequena abertura em uma cavidade esf\u00e9rica uniformemente aquecida.<\/p>\n
A figura2 \u00a0ilustra um forno de refer\u00eancia secund\u00e1rio comercial baseado em uma pequena abertura em uma cavidade esf\u00e9rica uniformemente aquecida.<\/p>\n
![\"Imagem](\"https:\/\/acessopercon.com.br\/2022\/wp-content\/uploads\/2018\/06\/Imagem-forno-de-referencia.gif\")
<\/a><\/p>\nOutra configura\u00e7\u00e3o usada para uma fonte de corpo negro \u00e9 uma cunha profunda, onde a cavidade subentende apenas um pequeno \u00e2ngulo. M\u00faltiplas reflex\u00f5es dos lados da cunha fazem com que pare\u00e7a preto. A import\u00e2ncia real da cunha \u00e9 conceitual. A rugosidade superficial de um objeto pode ser visualizada como uma multiplicidade de pequenas cunhas, como em uma superf\u00edcie usinada ou fundi\u00e7\u00e3o. Se a superf\u00edcie for muito \u00e1spera, as cunhas s\u00e3o profundas e o objeto ter\u00e1 propriedades radiantes que s\u00e3o mais pr\u00f3ximas \u00e0s de um corpo negro do que se a superf\u00edcie fosse lisa.<\/p>\n
<\/p>\n
Lei de Stefan-Boltzman<\/strong><\/p>\nA taxa pela qual um corpo negro irradia energia \u00e9 dada pela Lei de Stefan-Boltzmann:<\/p>\n
![\"Lei](\"https:\/\/acessopercon.com.br\/2022\/wp-content\/uploads\/2018\/06\/Lei-de-Stefan-Botzman.gif\")
<\/a><\/p>\nEsta equa\u00e7\u00e3o pressup\u00f5e que o corpo que recebe a radia\u00e7\u00e3o est\u00e1 na temperatura do zero absoluto. Na pr\u00e1tica, o corpo receptor est\u00e1 em uma temperatura TR e emite radia\u00e7\u00e3o para o corpo negro a uma taxa.<\/p>\n
![\"BB_theory6\"](\"https:\/\/acessopercon.com.br\/2022\/wp-content\/uploads\/2018\/06\/BB_theory6.gif\")
<\/a><\/p>\npor unidade de \u00e1rea do receptor. Logo, a energia total recebida \u00e9:<\/p>\n
![\"BB_theory-2\"](\"https:\/\/acessopercon.com.br\/2022\/wp-content\/uploads\/2018\/06\/BB_theory-2.gif\")
<\/a><\/p>\nonde K \u00e9 uma constante, considerando-se as \u00e1reas do corpo negro, do receptor, e a dist\u00e2ncia entre eles.<\/p>\n
<\/p>\n
Essas equa\u00e7\u00f5es fornecem a radia\u00e7\u00e3o para todos os comprimentos de onda do espectro. Nos casos onde o objeto receptor (o detector em um term\u00f4metro por radia\u00e7\u00e3o, por exemplo) responde de forma significativa \u00e0 parcela do espectro de ondas mais curtas, as Leis de Wien-Planck e Wien s\u00e3o mais pr\u00e1ticas.<\/p>\n
<\/p>\n
Lei de Wien-Planck<\/strong><\/p>\nA Lei de Wien-Planck expressa a radia\u00e7\u00e3o emitida por unidade de \u00e1rea de um corpo negro em fun\u00e7\u00e3o do comprimento de onda, l, e da temperatura, T.<\/p>\n
![\"BB_theory-3\"](\"https:\/\/acessopercon.com.br\/percon\/wp-content\/uploads\/2018\/06\/BB_theory-3-300x53.gif\")
<\/a><\/p>\nForam plotados no gr\u00e1fico da Figura 4 os resultados para v\u00e1rias temperaturas.<\/p>\n
C1, a primeira constante de radia\u00e7\u00e3o = 3.7418 x 10-16 watts\/m2<\/p>\n
C2, a segunda constante de radia\u00e7\u00e3o = 1.43879 x 102 m \u2022 K<\/p>\n
<\/p>\n
Wien’s Law<\/p>\n
![\"BB_theory-4\"](\"https:\/\/acessopercon.com.br\/2022\/wp-content\/uploads\/2018\/06\/BB_theory-4.gif\")
<\/a><\/p>\nSe l T \u00e9 menor que 0,003 m\u2022K (3000 nm.K), os resultados para esta e a equa\u00e7\u00e3o anterior divergem em menos de 1%. Para um comprimento de onda de 0,65 mm esta condi\u00e7\u00e3o \u00e9 v\u00e1lida para temperaturas menores que 4600K. Portanto a Lei de Wien tem sido utilizada com grande precis\u00e3o na \u00e1rea de pirometria \u00f3ptica.<\/p>\n
<\/p>\n
Lei do Deslocamento de Wien<\/p>\n
Pode ser observado na Fig. 4 que um aumento na temperatura, al\u00e9m de aumentar a radia\u00e7\u00e3o por unidade de \u00e1rea, reduz o comprimento de onda onde a radia\u00e7\u00e3o \u00e9 m\u00e1xima.<\/p>\n
O valor do comprimento de onda de m\u00e1xima radia\u00e7\u00e3o por unidade de \u00e1rea \u00e9 dado pela Lei do Deslocamento de Wien.<\/p>\n
![\"BB_theory7\"](\"https:\/\/acessopercon.com.br\/percon\/wp-content\/uploads\/2018\/06\/BB_theory7-300x137.gif\")
<\/a><\/p>\n![\"fig4radintensity\"](\"https:\/\/acessopercon.com.br\/percon\/wp-content\/uploads\/2018\/06\/fig4radintensity-176x300.gif\")
<\/a><\/p>\nFig. 3 \u00a0Intensidade da Radia\u00e7\u00e3o como Fun\u00e7\u00e3o do Comprimento de Onda e da Temperatura (Lei de Planck)<\/em><\/p>\n\u00a0<\/strong><\/p>\nGeometria de Calibra\u00e7\u00e3o<\/strong><\/p>\nTodos os pir\u00f4metros infravermelhos, especialmente aqueles medindo comprimentos de onda longos, t\u00eam um “tamanho de efeito de fonte” (SSE), o que significa que parte de sua sensibilidade est\u00e1 fora do di\u00e2metro do ponto especificado, causado por efeitos indesejados, inevit\u00e1veis como difra\u00e7\u00e3o ou m\u00faltiplas reflex\u00f5es. a lente e entre a lente e o detector.<\/p>\n
Se calibrarmos para uma fonte com o di\u00e2metro exato do ponto, qualquer um medindo grandes \u00e1reas receberia leituras tremendamente altas. Por outro lado, calibrar para uma fonte de radia\u00e7\u00e3o de \u00e1rea muito grande resultaria em uma leitura muito baixa para aqueles que medem um objeto no di\u00e2metro do ponto.<\/p>\n
As regras oficiais de calibra\u00e7\u00e3o da VDI \/ VDE 3511 Parte 4.4 definem o “di\u00e2metro de calibra\u00e7\u00e3o” como um compromisso pr\u00e1tico entre essas duas posi\u00e7\u00f5es extremas.<\/p>\n
Todos os pir\u00f4metros LumaSense s\u00e3o calibrados de acordo com essas regras.<\/u><\/p>\n
Clique na informa\u00e7\u00e3o t\u00e9cnica sobre geometria da calibra\u00e7\u00e3o infravermelho<\/a><\/strong><\/p>\nClique em corpo negro de calibra\u00e7\u00e3o de temperatura<\/a><\/strong><\/p>\n <\/p>\n
Clique e conhe\u00e7a alternativas de pir\u00f4metros para a sua necessidade<\/a><\/strong><\/p>\nClique e saiba mais sobre c\u00e2meras termogr\u00e1ficas<\/a><\/strong><\/p>\n\u00a0<\/strong><\/p>\nCalibra\u00e7\u00e3o Infravermelho com corpo negro \u00e9 na PerCon <\/strong><\/p>\nCalibra\u00e7\u00e3o infravermelho com corpo negro pode ser encontrado na PerCon Tecnologia sediada na Rua Dias da Cruz 188 \u2013 Sub solo \u2013 M\u00e9ier (percon@acessopercon.com.br<\/strong><\/a>) \/ Fone : 21-2596-8369<\/p>\nClique para obter informa\u00e7\u00e3o adicional<\/strong><\/a><\/p>\n
<\/a><\/p>\nFigura 1<\/em><\/p>\n Conforme mostrado na figura 1 \u00e0 direita, todos esses formatos causam a reflex\u00e3o m\u00faltipla da radia\u00e7\u00e3o que entra por sua abertura. Assim, ainda que as paredes da esfera ou do tubo sejam ligeiramente reflexivas, eventualmente toda a energia ser\u00e1 absorvida ap\u00f3s muitas reflex\u00f5es. Ou seja, \u00e0 temperatura ambiente a abertura na esfera ou tubo aparenta ser totalmente negra para a parte vis\u00edvel do espectro, e tamb\u00e9m \u00e9 uma boa aproxima\u00e7\u00e3o para o restante do espectro. Para qualquer temperatura a abertura irradia energia em uma taxa praticamente igual \u00e0 de um corpo negro de mesmo tamanho e temperatura. A figura 3b ilustra um forno comercial de refer\u00eancia secund\u00e1ria, baseado em uma pequena abertura em uma cavidade esf\u00e9rica uniformemente aquecida.<\/p>\n A figura2 \u00a0ilustra um forno de refer\u00eancia secund\u00e1rio comercial baseado em uma pequena abertura em uma cavidade esf\u00e9rica uniformemente aquecida.<\/p>\n Outra configura\u00e7\u00e3o usada para uma fonte de corpo negro \u00e9 uma cunha profunda, onde a cavidade subentende apenas um pequeno \u00e2ngulo. M\u00faltiplas reflex\u00f5es dos lados da cunha fazem com que pare\u00e7a preto. A import\u00e2ncia real da cunha \u00e9 conceitual. A rugosidade superficial de um objeto pode ser visualizada como uma multiplicidade de pequenas cunhas, como em uma superf\u00edcie usinada ou fundi\u00e7\u00e3o. Se a superf\u00edcie for muito \u00e1spera, as cunhas s\u00e3o profundas e o objeto ter\u00e1 propriedades radiantes que s\u00e3o mais pr\u00f3ximas \u00e0s de um corpo negro do que se a superf\u00edcie fosse lisa.<\/p>\n <\/p>\n Lei de Stefan-Boltzman<\/strong><\/p>\n A taxa pela qual um corpo negro irradia energia \u00e9 dada pela Lei de Stefan-Boltzmann:<\/p>\n Esta equa\u00e7\u00e3o pressup\u00f5e que o corpo que recebe a radia\u00e7\u00e3o est\u00e1 na temperatura do zero absoluto. Na pr\u00e1tica, o corpo receptor est\u00e1 em uma temperatura TR e emite radia\u00e7\u00e3o para o corpo negro a uma taxa.<\/p>\n por unidade de \u00e1rea do receptor. Logo, a energia total recebida \u00e9:<\/p>\n onde K \u00e9 uma constante, considerando-se as \u00e1reas do corpo negro, do receptor, e a dist\u00e2ncia entre eles.<\/p>\n <\/p>\n Essas equa\u00e7\u00f5es fornecem a radia\u00e7\u00e3o para todos os comprimentos de onda do espectro. Nos casos onde o objeto receptor (o detector em um term\u00f4metro por radia\u00e7\u00e3o, por exemplo) responde de forma significativa \u00e0 parcela do espectro de ondas mais curtas, as Leis de Wien-Planck e Wien s\u00e3o mais pr\u00e1ticas.<\/p>\n <\/p>\n Lei de Wien-Planck<\/strong><\/p>\n A Lei de Wien-Planck expressa a radia\u00e7\u00e3o emitida por unidade de \u00e1rea de um corpo negro em fun\u00e7\u00e3o do comprimento de onda, l, e da temperatura, T.<\/p>\n Foram plotados no gr\u00e1fico da Figura 4 os resultados para v\u00e1rias temperaturas.<\/p>\n C1, a primeira constante de radia\u00e7\u00e3o = 3.7418 x 10-16 watts\/m2<\/p>\n C2, a segunda constante de radia\u00e7\u00e3o = 1.43879 x 102 m \u2022 K<\/p>\n <\/p>\n Wien’s Law<\/p>\n Se l T \u00e9 menor que 0,003 m\u2022K (3000 nm.K), os resultados para esta e a equa\u00e7\u00e3o anterior divergem em menos de 1%. Para um comprimento de onda de 0,65 mm esta condi\u00e7\u00e3o \u00e9 v\u00e1lida para temperaturas menores que 4600K. Portanto a Lei de Wien tem sido utilizada com grande precis\u00e3o na \u00e1rea de pirometria \u00f3ptica.<\/p>\n <\/p>\n Lei do Deslocamento de Wien<\/p>\n Pode ser observado na Fig. 4 que um aumento na temperatura, al\u00e9m de aumentar a radia\u00e7\u00e3o por unidade de \u00e1rea, reduz o comprimento de onda onde a radia\u00e7\u00e3o \u00e9 m\u00e1xima.<\/p>\n O valor do comprimento de onda de m\u00e1xima radia\u00e7\u00e3o por unidade de \u00e1rea \u00e9 dado pela Lei do Deslocamento de Wien.<\/p>\n Fig. 3 \u00a0Intensidade da Radia\u00e7\u00e3o como Fun\u00e7\u00e3o do Comprimento de Onda e da Temperatura (Lei de Planck)<\/em><\/p>\n \u00a0<\/strong><\/p>\n Geometria de Calibra\u00e7\u00e3o<\/strong><\/p>\n Todos os pir\u00f4metros infravermelhos, especialmente aqueles medindo comprimentos de onda longos, t\u00eam um “tamanho de efeito de fonte” (SSE), o que significa que parte de sua sensibilidade est\u00e1 fora do di\u00e2metro do ponto especificado, causado por efeitos indesejados, inevit\u00e1veis como difra\u00e7\u00e3o ou m\u00faltiplas reflex\u00f5es. a lente e entre a lente e o detector.<\/p>\n Se calibrarmos para uma fonte com o di\u00e2metro exato do ponto, qualquer um medindo grandes \u00e1reas receberia leituras tremendamente altas. Por outro lado, calibrar para uma fonte de radia\u00e7\u00e3o de \u00e1rea muito grande resultaria em uma leitura muito baixa para aqueles que medem um objeto no di\u00e2metro do ponto.<\/p>\n As regras oficiais de calibra\u00e7\u00e3o da VDI \/ VDE 3511 Parte 4.4 definem o “di\u00e2metro de calibra\u00e7\u00e3o” como um compromisso pr\u00e1tico entre essas duas posi\u00e7\u00f5es extremas.<\/p>\n Todos os pir\u00f4metros LumaSense s\u00e3o calibrados de acordo com essas regras.<\/u><\/p>\n Clique na informa\u00e7\u00e3o t\u00e9cnica sobre geometria da calibra\u00e7\u00e3o infravermelho<\/a><\/strong><\/p>\n Clique em corpo negro de calibra\u00e7\u00e3o de temperatura<\/a><\/strong><\/p>\n <\/p>\n Clique e conhe\u00e7a alternativas de pir\u00f4metros para a sua necessidade<\/a><\/strong><\/p>\n Clique e saiba mais sobre c\u00e2meras termogr\u00e1ficas<\/a><\/strong><\/p>\n \u00a0<\/strong><\/p>\n Calibra\u00e7\u00e3o Infravermelho com corpo negro \u00e9 na PerCon <\/strong><\/p>\n Calibra\u00e7\u00e3o infravermelho com corpo negro pode ser encontrado na PerCon Tecnologia sediada na Rua Dias da Cruz 188 \u2013 Sub solo \u2013 M\u00e9ier (percon@acessopercon.com.br<\/strong><\/a>) \/ Fone : 21-2596-8369<\/p>\n Clique para obter informa\u00e7\u00e3o adicional<\/strong><\/a><\/p>\n<\/a><\/p>\n<\/a><\/p>\n<\/a><\/p>\n<\/a><\/p>\n<\/a><\/p>\n<\/a><\/p>\n<\/a><\/p>\n<\/a><\/p>\n